Рассмотрев карактер движения Влектронов и дырок В полу- проВОднике с тОкОм ВО Внеп1нем магнитнОм 11оле, найти зависимОсть;’:». п ОстОЯннОЙ ХОлла От кОнцентрацни и пОдвижнОсти носителей тока. 9.34. Вычислить разность подвижностей злектронов и дырок В чисто беспрнмеснОм германии, если известнО, чтО В ыагнитнОм пОле:.:,.::., В = 3,0 кГс отноц»ение поперечной напряженности электрического поля Е, к продольной Е равно 0„060, 9.35. В некотором образце германия, у которого подяижность Влектронов В 2„1 раза болыпе ~одв~жности дырок, зффект Холл~ не наблк»дается. Нанти для зтого образца: а) отно(пение Конц~нтраЦ~Й злектронов ~р~~оди~~~~~ и дырок; 6) Какая часть злектропроводностн обусловле11а злектронами? Где А — мзссОВОе числО яд1»6. Ф ЭйерГйя сВязй ядре (В едййййзх мессы): Е,,„=-Хтн, (А — Е1»пп — М, (10.21 Где Е зз1»Ядойый помер Ядре~ А мзссОВОе число»»пн»»»»» й М ызсси зтОмз ВОЛО(»одз, йейтройз й соотйетстйтю»йеГО зтойз.
Для Рзсчетой тдобйее полззо- ВЗТЬСЯ ФОРМ УЛОЙ: Еез — — ЕЛН ‘ (А — Е1Л,» — »1, (10.3) 1де .зн, Л„, Л вЂ” Избыток мессы М вЂ” А зтомз Водо(»одз, йейтройз й йуйлйдз, соотйетстйующеГО дзййОму ядрт. Ф ПОлузмпйрйческзя форм~лз для зйерГЯИ сйязя ядре, МЭВ: 7″ (А †АР 33,5 Е—,—.!4,0А — !В,ОЛПŠ— О,БИ вЂ” — !9,3 -~- », (10.41 А» ~з ‘ А АЗ/4 +1 прй четных А и Е„ Ь = 0 прй иечет»»ом А (Л любое); Ф Чет»»ость сиетемы и»»уклонов (илн электронов) с орбнтальнмми»иомеита»ии )» = ( — 1) ‘ «, (10.9) ноекольиу внутре»»иие чет»»ости нуклоиа (и зиектропа) равны +1, Рне, 10.1 1ваднус, масса н анергнв саван адар 10.1.
Опе11ить пл~тность Ядерного Ве1цестаа, конпентранию иук- лоноВ и Объемную плотнОсть злектрического заряда В Ядре. 10.2. Рассеяиие протонОВ Тонкой сВНИПОВОЙ фолЬГОЙ ОТВеЧает формуле Резерфорда при зна~ениях Вр протоноВ, не преаын1аю1цих 450 кгс ° см, Оцепить Отсюда радиус Ядер саиица. 10.3. Результаты ОпытОВ по рассеянию быстрых электронОВ ядрами Достаточно хорордо соГласуютсЯ с распреДелением ОбъемнОЙ плОтности злектрического заряда ядра р (Г) .м 11 + е1′ — «1 ~в)-‘, где Г»» == 1,08А11в фм; Ь =- 0,545 фм. Найти наиболее ВероятньГЙ радиус распредеЛения электрического заряда В ядре Ая.
Сраанить получениый результат с радиусОм зтОГО ядра. 10.4. В соаремениой системе масс а~омОВ за едннипу а, е. м. ИрннЯта 1»12 массы атОма «С (Вместо старОЙ единицы массы МЕ, раВнОЙ 1»»16 массь1 атОМВ О), Найти сВЯзь между единипами а. е. м. н МЕ. Как изменились числениые значения масс атомОВ при перехОде От старОЙ едининь1 массы к ИОНОЙ? 10.5. Н~ЙТН пропентнОе содери1ание (атомное и массоаое) изо~опа ‘»С В природном у Глероде, который состоит из нзотопОВ «С и «(. Атомная ~~~~а природного углерода и массы а~ОМОВ ~боих изотоп~~ считать нзВестными.
10.6. Найти ~асс~ нуклонОВ ‘Н, ‘Н и «О, если из~естн~ разности масс„а. е. м. трех фундаментальных дублетоВ: ‘Н, — ‘Н =- 0,001548; ‘На — ‘»’ «С = 0,042306; «С’Н вЂ” «О — 0,036386. а За»». 1896 65 $0.7. Найти с помощью формулы (10,3): а) энерГию сВязи ядра, которое имеет Одинаковое числО прОтОИОВ и нейтронов, а радиус — в полтора раза меньщиЙ радиуса Ядра «А1„ б) энергию ~вязи на один нуклон в Ядрах ‘1 1, «Аг, «‘А~ и «‘РЬ. 10.8.
Определить с пОмощью табличных значений масс нуклидОВ: ‘ «: а) энерГню сВязи нейтрОна и я-частицы В ядре » «Хе; б) энергию, неОбходимую длЯ разделениЯ Ядра О на четыре Оди- на кОВые частицы, 18.9. Найти энергию возбу~кдения Ядра «-‘РЬ, Возникающего при захвате Ядро~ ‘»РЬ Н~йтрона с пренебреж~~~ М~ЛОЙ ~ине~ическОЙ энергиеЙ.
10.1О. Вычислит~ энергию ~вязи неЙ~рона в Ядре «К, если из- вестно, что энергия связи ядер «Х и «1ч равны 104,66 и 94,10 МэВ. 10.11. Нанти энергию, необходимую для разделения Ядра «О на «х-частицу и ядро «С, если известно, что энергии ~в~э~ ядер «О, «С и ‘Не равны 127,62; 92,16 и 28,30 МэБ. 16.12. Определить энергию, выделяющуюся при образовании двух я-частиц в результате с~нтез~ Ядер ‘Н и «1 1, если известно, что энер- Гии сВязи на Один нуклон В ядрах Н, Не н 1 1 равны сООтВетственно « 1,11; 7,08 и 5,33 Мэй. 10.13.
Показать, что при равномерном распределении заряда по объему ядра энерги~ к;,лоновского отталкиван~~ протонов У„у«« = 3 †— 0,622е»Я, Где 1 и Р — зарЯд и раднус Ядра. 10.14. Вычислить разность энергий Связи зеркальных Ядер «Яи С1, если известно, что масса «ч меныве ~ас~~ «С1 на 0,00599 а, е. м. Сравнить полученную Величину с разностью э~ергиЙ кулоновского ОтталкиВания прОтонОВ В этих ядрах «см. формулу из предыдущей за- дичи).
Объяснить причину сОВпадения результатов, 10.15. Считая, что разность энергнЙ связи зеркальных Ядер ‘-«Ха н Мя Определяется различием только энергиЙ кулОиовскОГО Оттал- кивания в этих ~др~х (см. формулу из задачи 10.13), Вычислить их радиусы. СраВнить пОлученный результат с Вычисленным по фОрму че для радиуса ядра, Ю.16.
Сколько Комп~нент сверхтонкоЙ структуры имеют основные термы следующих атомов: ‘Н (’51~ ); ’11 (’51~„.); ‘Ве (‘5,); «1ч (‘Яз~~) и «С1 (‘Ру~~). В скобках указан основной терм электронной оболочки 66 10.19. Определить спин Ядра ‘9СО, Основной терм атома которого ~Г 9 ~ ~ сОдержит ВОсемь кОмпОнент сВерхтон КОГО расщепления, 10.20.
Найти число компонент сверхтонкого расщепления спектрзльиых линиЙ ‘Р1~2 -~-‘5~д и ‘»Рву~ -~-’51у~ длЯ атомОВ ‘»К. Спнн ЯДРЗ ПРЕДПОЛЗГЗЕТСЯ ИЗВЕСТНЫМ. 10.21. Д БЗ термз Одного и того же атома имеют 1зазличные квантовые числа 1 (1, и 1,,). Какое квантовое число (1 или 1) можно определить по числу компОнент Л» сВерхтонкОГО расщепления кзждОГО терма В том случае, кОГда числа кОмпОнент для обоих термов: а) одинаковы (Ж, ==- А’.); б) различны ((«, =,А Ь’.,)~ 10.22. Отногцение интенсивностей компонент сверхтон кого рас- щеплениЯ спектральной линии ‘-Р1~» -~-«»51;.» нзтриЯ равно приблизи*ельно 10: 6. Имея в Биду, что сверхтонкзя структура вызвана рзсщеплеиием термз ’51~, (расщепление термз «Р»».
10.24. Герм ‘-‘Од~2 атома ‘-‘ ‘В1 и~еет четыре ~омпоне~ты сверхтон- КОГО расщепления, причем ОтнОшение интервзлОВ между сОседними компонентами равно 4: 5: 6. Найти с помощью правила интервалов (СМ. П РЕДЫДУЩУЮ ЗЗДЗЧУ) СПИН ЯДРЗ, З ТЗКЖЕ ЧИСЛО КОМПОНЕНТ СВЕРХ- тОнкОГО расщепления линии ’51д -+ ‘Вз/2. 10.25. Найти полное число компонент зеемановского расщепления подуровней сверхтонкоЙ структуры термз ‘-‘Рз», атома «‘С1 в слпбои маГнитном поле. 10.26. В сильном ~агнитн~~ поле каждый из п~дуровнеЙ термз 3~ »~ зтОМОВ «Е и КЬ расщепляется соОтВетственно нз пять и 1песть компянщт. Нанти спин ядер Этих атомов. ~10 27.
Вычислить угловые Скорости преце~си~ злектрона, Протона и неитрона в магнитном поле В =- 1,00 к1с, 10.28. В Опытах по из) чению магнитным резонансным Методом магНит~ы~ СВОЙ~та а*омов «М~~ в Основном Сос~~янии ‘»5„обнаружено РЕЗОНЗНСНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ ЭНЕРГИИ ПРИ НЗПРЯЖЕННОСТН ПОСТОЯННОГО магнитного поля  — 5,4 КГС и частоте пере~енно~о магнитного поля — 1,40 МГц. Определи~ь Гиромзгнитный множитель и, зная спин, мзГнитный момент ядра, 10.29. Магнитным резонансным методом исследовали магнитные свойства молекул ‘1 1 «Г„у Котор~х момент импульса злектронной оболочки равен нулю. При напряженности постояннОГО мзГнитнОГО поля В === 5,00 КГС были обнаружены два резонансных пика на частотах переменного магнитного поля ч, =- 8,30 МГц и ~., =- 2,00 МГц, которые, кзк показали контрольные Опыты, ОтнОсятся сОотВетственно ЧФ 67 к ядрам лития и фтора, Найти магнитные моменты этих ядер.
Спины считать и звестны ми . 1 О. ЗО. В газовой модели ядра принимается, что нуклопы образуют Газ. заполняющий Объем ЯДра и пОДчиняюЩийсЯ распреДелению Ферми, Опенить из этих соображений максимальную кинетическую энерГию нуклонов в ядре, считая такой газ полностью Вырожденным. Для Опенки принять, что число протонов в ядре равно числу нейтро- ИОВ, 1О. З1. С помОЩью МОдели ядерных оболочек написать конфнгураиии основных состояний ядер Чл„’зС и «Мд. 1 О.32.
Определить с пОИОщью мОдели Ядерных Оболочек спин н четность ОснОвных сОстоЯний ЯДер С н 1О. ЗЗ. Н ВЙти с помОщью модели Ядерных Оболочек спин и четность основного состояния следующих ядер: а) ‘Н; б) ‘Не; в) «Х и «О. 1 О. З4. Определитв с пОМОЩью модели ЯДерных ОболОчек спины н четности основных состояний ядер: «О, «51, ‘»К, «Ьс н бзСН, 1О 35* Используя Векторную модель, показать„чтО ГирОМВГнитный множитель нуклона, находящегося В состоянии 1, », Я’з — К» К =К~~ Где знак плюс для»’ =— 1 + 1~2; знак минус Для» = 1 — 1’2; Щ и Ļ— спиновый и Орбитальный Гиромагнитиые множители. 18.36.
Воспользовавшись формулой из предыдущей задачи, вычислить маГннтный момент В состояниях 5»у», »»»»д и ~з»2 ° и) нейтрона (ф ==- О); б) прОтона 1Й» — ‘» 1). 1 О*37. Определить с пОмОщью фОрмулы В задач~ 10.35 квантоВое число» протона в ~-состоянии, если известно, что в этом состоянии его маГнитный МОмент 1». в Ђ” — 5,791»,„. 1 О.38. Определить с помощью модели ядерных оболочек магнитные моменты Ядер: а) Н и *Не„’ 6) ‘О и ~~К В Основном сОстОЯНИИ. $ О. ЗР.
Бесплатный решебник по физике
На этом сайте собраны решения задач по физике из задачников Иродова (разделы слева),
Чертова (с примерами и методичкой для заочников), Савельева, Волькенштейн, Трофимовой
и Демидовича. В разделе теоретическая механика опубликована методика и примеры решения задач по термеху, решебники Яблонского и Мещерского.
Номера задач из Иродова соответствуют изданию 1979 г. (3,5 Мб в DjVu). Решения, уникальные для более новых изданий задачника, размещаются в разделе Новый Иродов.
English version of this book and site in a section Solutions to Irodov’s Problems in General Physics.
Bento tortai, saldumynai diabetikams.
В задачниках других годов издания большинство задач те же самые, но расположены они в другом порядке.
Более того, в разных сборниках примерно одного уровня многие задачи повторяются. Поэтому, даже если решебник по физике нужного вам автора
или года издания не опубликован на сайте, вы можете попробовать найти решение задачи по тексту условия.
Не обязательно получить точное соответствие – часто бывает достаточно изменить численные данные или понять принцип решения, чтобы на
основе готового примера выполнить свое задание. При поиске выбирайте достаточно длинную и редкую фразу, не включайте
в нее числовые и символьные значения.
Если нужной Вам задачи не оказалось на сайте, можно посмотреть ближайшие к ней решения.
Ведь в сборниках задачи, похожие по способу решения, расположены последовательно.
В чем преимущества бесплатного онлайн решебника по физике кроме тематического каталога решений,
опубликованных условий задач и возможности поиска по их тексту? На сайте существует форум, где можно задать вопросы
по физике и математике. Для решения задач по физике выделена
отдельная тема.
В разделах с решениями по Иродову приведена рекомендуемая литература. Наш преподаватель называл эти книги
«Антииродовым» за то, что в них разобраны многие задачи из основного учебника. Электронные книги на сайте сохранены в формате DjVu (список программ для просмотра
в теме DjVu FAQ).
Присылайте решения задач, отсутствующих на сайте! Ваши решения будут опубликованы
и помогут другим студентам.
ИРОДОВ Н. Е. И8~ Сбор11иЙ; 33д3ч по ЙтОмной и ЯдерБОЙ фн3й~ф. У1Еб. П ОСОбНЕ ДЛЯ 6У306 — 7-6 ИЗД., ПЕРЕР36, 11 доп. в Ђ” М.: Энергоатомнздат, 1984. в Ђ” 216 с., нл. 8 пер. 8 Н ж. 11 ФЮ зкз. С ОДОЙЖНТ ЗЗДЗЧИ ИО И1НЙОКОМУ НИУГ,’,Г УОИНОООЗ ЗТОМНОЙ И ЯДЗРНОЙ фИЗНИН1 ИВЗНТОВОЙ ИРЯИОЕЗ ЭЛЗНТООМЗГННТНОГО ИЗЛУЧФННЯ. И ОТНОВММ СВОЙСТВЗМ ЧЗСТИД, НВЗНТОВОЙ МСХЗНЯКЗ„ЗТОМНММ ЗНЗНТВЗМ, ЗИЗИТРОйНММ ОбОТОЧИЗМ ИТОНОВ. М ОИЧИУЗ. И ДНОТЗИИОВ, фйЗИИЗ ИЛРЗ. Н ЗЙТДОИНОЙ фйЗИНЗ.
ТЗВМОИДФРИММ ЙИВЗНЦИЯМ, ЗЛОМФНТЗРИММ ЧЗЗТИИЗМ, ИВНЖЗНИ1О ЗЗРЯЖФИ~МХ ЧЗСТНЦ ВО ВНФИ1НИИ ИОНИН й ДД. И ЭТОМ НЗДЗНИИ ЗЗМЗИЗНМ НЗНОТОИМЗ ЗЗДЗЧН Н ВНЛ1ОЧЗИМ НОВМ1″. Уй~.»ИИЧЗНО ЧИННО ОТВЗТОВ В ОЙИ~НМ ВНИЗ. П ЛЗЗТОЗ НЗИЗИНЗ ЗМИ1НО И 1ЙТЙ Т. Д ЛЯ СТУДЗНТОВ. П ЗУЧЗ1ОЩИХ КЯЖ ЗТОМНОЙ й НИЗОВОЙ фИЗНАН. 1764676666-334 ЬБК 22.38 6(5Ц6$-84 536.4 Предисловие к сеДьмОму нздзиик) Об обОзйзчейиях 1. Квайтовая природа злектромзГнитноГО Излучения ‘ГЕНЛОВОЕ НЗЛ~ ЧЕННЕ .
* МО««екулярные спектры. Комбннзционйое рассеяние . * 8. црнсталлм Структура кристаллов Дифрзкцня рентГенозскоГО излучения ЗнерГня сзязн и тенлоемкость крнстзллОВ, 9. МетзллъФ и иолуирОВОДиикн Сзободные злектроны В металлах и нолуироаодннкзх Сзойстаз металлов и нолунроводннков 1О. Основнме характеристики ядер . .
. ° . * Радиус« масса н знерГИЯ Связи ЯДер «. ПИК Н МЗГНИТНЫй МОМЕНТ ЯДРЗ 11. Радиоактивность . З ЗКОНЫ РЗДИОЗКТНВНОГО РЗСПЗДЗ ,х- н ~-РЗСНЯДЫ . . . ° — ° — ° * ‘«~«»Излучение: ВнутреннЯЯ НОнверсня, зффект Мессбзузрз Статистика реГистрзцни ядернОГО излучения. Счетчики 12. Взаимодействие нзлучепия с веществом . П РОХОждение ззрЯженных частиц через Вещество . * ПрохОждение Г» нзлученик через Вещество . ° . °,, * Лознметрня излучений 13.
Для ОблеГчения ра» боты в начале каждого раздела помещен краткий обзор основных поннтий и соотношений„необходимь$х для репгениЯ задач даннОГО раздела. В ~~~Ц~ Сборни~~ даны ~~~дка О~И~ВИ~Х физических КОИСтант, ряд справочных таблиц и ГрафикоВ. Все формулы по-прежнему даны Б гауссовой системе. И СХоднЫе данные н числовые ответы приведены с ~ четом ТОЧИОСТН соответству~ощих Величин н правил действий над приблнженнымн чнсламн. В ~а~тоящем издании сборник неСИОЛЬко переработан н дополнен: заменены некоторые ~~Д~Ч~ иа более интересные Б физическом н методическом ОтнОшении, Включен ряд нОБых задач (В сВязи с этим изменена нумерация задач Б нескольких разделах), увеличенО числО ответов в оуквенном виде, модернизирована таблиЦа Элементарных частнЦ н Др.
Бе~~~а признателен всем товарищам, которые сообщилн свои заме чани и и тем самым спОсОбстВОВали улучшению сборника, Векторы ОООзначены жирным прямым шрифтом ~например, В) *, та же букВБ сВетлым шрифтом (У, В) Означает модуль соответствую- щеГО Вектора. Средние значеииЯ Велнчнн Отмечены скобками ( ), например / ~ / .х„ Герминами Л- и Ц-системы обозначены лабораторная система Отсчета и система центра инерции сООтВетстВенно. Все Величины В Ц- системе помечены сВерху значкОМ вЂ” (тильда), например р, Е.
Т». 1,3, НачальнаЯ температура ‘теплОВОГО нзлучениЯ 7 = 2000 На сколько кельвинОВ изменилась зта температура, если наиболее ве- роятнаЯ длина Волны В еГО спектре уВеличилась на ЛХ =- 0,25 мкм? 1,4. Найти наибОлее ВерОЯтную Длину ВОлны В спекГре теплОВОГО излучения с знергетической светимОстью М =» 5,7 Втг’см~. 1.5. Солнечный спектр достаточно близок к спектру абсолют- но черноГО тела с наиболее ВероятноЙ длиной Волны Р.,„=. 0,48 мкм. Нацгц М~ЩНО~~Ь теплового излучения Солнца, Оценить Время, за.
Ко- торое еГО масса уменыпится на 1″.о (за счет теплОВОГО излучениЯ). масса Солнца 2,0.1У’ кг, его радиус Я =- 7,0 10′ м. 1,6, Имеются Две пОлости 1 и 2 с малыми Отверстиями ОдинаковоГО радцуса г — 5,0 мм и абсОлютнО Отражающими наружными поверхнОс- тямц, ПолОсти отверстиями обращены друГ к другу, причем расстОЯ- цне между зтими отверстиями 1 = 100 мм.
В полости 1 поддерживают температур~ т, — — 1250 Е. Найти установивпгуюся температуру В пО- лостц 2. Иметь в виду, что абсолютно черное тело является косинус- ным излучателем. 1„7„Зная, чтО Давление теплОВОГО излучениЯ Р = и 3, ГДе и— плотность знерГии излучеиня, найти: а) давление теплОВОГО излучения ВО Внутренних Областях ( Олнца, где температура 7 ж 1,6.10′ К; б) температуру пОлностью ионизированнОЙ ВОдороднОЙ плазмы плОт- ностью р = 0,10 г;:см’, при которой давление излучения равно кинети- ческому давлению частиц плазмы (при Высоких температурах вещестВВ подчиняются уравнению состОяння для идеальиых ГазОВ).
1.9. Вин предложил следующую фОрмулу длЯ распределения знер- Гиц В СПЕКТРЕ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ: й„д =- А0Ре-«»~Г. Где й = 7,64-10-‘~ К с. Н ВЙТН с ПОМОЩЬЮ з*ой формулы при 7 =— 2000 К: а) наибОлее вероятную частОту излучения*, 6) среднюю частоту нзлученнЯ, 1. 10, Воспользовиипнсь услоВием предыдуЩей заДачн, найти: а) наиболее Вероятную длину ВОлны нзлучени Я; б) среднюю длину ВОлны излучення.
1.11. Определить Ч~сло собственных поперечных колебаН~Й стру- ны длцнОЙ 1 В интервале частот (и, ж —; ЙО), если скорость распростра- нения ~~~~ба~~Й равна о. Предполагается, что колебания происходят В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ. 1.12. Найти число собственных поперечнь~х колебаний прямо- угольной мембраны плОщадью 5 В интервале частот (6~, и -~- ЙВ), если скорость распространеннЯ кОлебаннЙ раВна о. 7 1.13. Показать, что В полостй, ймекяцей форму прямоуГольйоГО параллелепипеда Объемом 1~ с збсОлютнО Отрзжзющймй стенками, числО собственньпх колебаний элект~омзГйитнОГО ЙОлй В интерВзле чистОт (ы, з~ + дз~) рзвйо ЙЖ~ =— (1~~я’с ) ь~’дз», 1.14.
Физика. Иродов Е. Радиоактивность.
Узнай цену своей работы
В данной главе представлены задачи по физике из раздела Радиоактивность задачника Иродова Е. А.
6.214 Зная постоянную распада λ ядра, определить:
6.215 Какая доля радиоактивных ядер кобальта, период полураспада которых 71,3 дня, распадется за месяц?
6.216 Сколько β-частиц испускает в течение одного часа 1,0 мкг изотопа Na
6.217 При изучении β-распада радиоизотопа Mg
6.218 Активность некоторого препарата уменьшается в 2,5 раза за 7,0 суток. Найти его период полураспада.
6.220 Найти постоянную распада и среднее время жизни радиоактивного изотопа Со
6.221 Препарат U
6.222 Определить возраст древних деревянных предметов, если известно, что удельная активность изотопа C
6.223 В урановой руде отношение числа ядер U
6.225 В кровь человека ввели небольшое количество раствора, содержащего радиоизотоп Na
6.229 Радиоизотоп A
6.231 Радиоизотоп А
6.234 Покоившееся ядро Po
6.236 Альфа-распад ядер Po
6.241 Вычислить с помощью табличных значений масс атомов кинетические энергии позитрона и нейтрино, испускаемых ядром С
6.242 Найти кинетическую энергию ядра отдачи при позитронном распаде ядра N
6.243 Определить с помощью табличных значений масс атомов скорость ядра, возникающего в результате K-захвата в атоме Be
6.244 Возбужденные ядра Ag
6.245 Свободное покоившееся ядро Ir
6.246 С какой относительной скоростью должны сближаться источник и поглотитель, состоящие из свободных ядер Ir
6.247 Источник γ-квантов расположен на h = 20 м выше поглотителя. С какой скоростью необходимо перемещать вверх источник, чтобы в месте расположения поглотителя полностью скомпенсировать гравитационное изменение энергии γ-квантов, обусловленное полем тяготения Земли?
6.248 На какую минимальную высоту необходимо поднять источник γ-квантов, содержащий возбужденные ядра Zn
ПОлаГая, что маГннтное пОле снихротрона однородное его индукциЯ изменяется пО закОну В » Вр а)й ют а частога уско 11 я1О1цеГО пОля равна и11, найти: а) закон изменения радиуса орбиты частицы со Временем, О) В Каких пределах изменяется радиус Орбиты злектрона, ускоряемого от 2,0 до 100,0 МзВ, если е, == 7,00. 101′ с — ‘ и ж — 314 с — ‘, 1~;1кой путь проходит злектрОИ за полнь1Й пнкл ускорения? 17,41.
Сийх~1офйзо1т1рой — зто ускоритель, В котором Одновременно изменяются: частОта ускОряющеГО злектрнческОГО пОля ю ф, н ~111 Гнитное поле В ($). При какОм сОотнОшении между и
н В
ускО- рен11е частиц будет прОисхОдить по орбите с пос ГОЯнным ради*,’сом У’? Влиянием ВихревОГО зЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ ПРЕНЕ- бречь.
17.42. В кольцевом синхрО- фазотроне, ускоряющем проточь1 От 0,500 до 10В) МВВ, радиус орбиты Г = 4,50 м, Считая, что индукпия маГнитнОГО поля В прОцессе ускорения растет с пОстОяннОЙ скоростью  — — 15,0 КГС/с, определить: а) пределы, В кОтОрых изменяется частОта ускоряющеГО злектри- ЧЕСКОГО ПОЛЯ, И ПОЛНОЕ ВРЕМЯ УСКОРЕНИЯ; б) знергию, приобретаемую протоном за Один оборот; В) проЙДен~ыЙ путь и Число Оборотов протона за Весь цикл уско- 1РЕНИЯ. Влиянием ВихревОГО злектрическоГО ПОля пренебречь. 17.43.
В синхрофазотроне Объединенного институга ядерных нс- следованиЙ протоны ускоряются от 9,0 до 10 000 МВВ. Периметр равновесной Орбиты с учком прямолинейиьгх участков П ==208 м. Радиусы орбиты на закругченных участках à — — 28,0 м. Индукция ма~нит- НОГО поля на зтих учас~ках орбиты рас~ет В процессе У~корени~ с ПО- стоянноц скоростью 8 — 4,00 КГС/с. Рассмотреть те же Вопросы, что и в и редыдущей задаче. 17.44.
В Л~неЙИОМ ускорителе заряженные частицыдви~кутся через систему прОлетных трубок, прнсОединенных пОперемеино к противо11оложным клеммам Высокочастотного генератора Г (рис, 17,9). Ускорение частиц происхоДит В зазорах межДУ трубками. П Усть протоны впУскаютсЯ В ускОритель с знерГией Т, — 2,0 МЗВ и их иеОбхОдимО ускорить ДО знергии Т — 20 МВВ„причем В ка~кдом зазоре частнЦы получают знергию ЛŠ— — 0,50 МВВ, частота генератора ~ = 100 МГЦ.
Пренебрегая ВеличинОЙ зазОрОВ между трубками, ОпреДелнть длину: а) й» Й про четной трубки, В частности перВОН и пОслеДиен; б) всех ~рол~~ных трубок 1длину ускорителя). 17.45. П Усть пролетные трубки В линейном ускорителе имеют одинаковую длину 1 — — 6,00 см, В каких пределах необходимо изменять Частоту Генератор~ ~акого ускорителя, Чтобы ус~орить протоны и злектроны от 5,00 до 50,0 МзВ? 17.46. Лййеййый ускоритель с бегущей волйОЙ представлйет с цйлййдрйческйй дйафрзгмйрованйый волйовод, Вдо~Ь которого р'» пространяется злектромагййтйая волйа с ОСевой СОСТЗВЛИЮЩей 4:’,:::’ С помоЩ~Ю к~~~цевЫХ дйафрагм с отверстйямй достигается увелйчей» фззовоЙ скоростй волйы ВДОЛЬ волйовода, прйчем УСкоряемая час йаходйтсЯ все ~р~~~ прйблизйтельйо В ~Д~ОЙ й той же фазе волн ‘ Найтй: а) значение Е~, необходимое длй Ускорении протОнов От 4,0 1000 МзВ при длине волновода Е = 67,0 м; б) зависимость фазовОЙ скорости Волны от расстойййи До входи ‘ го Отверстйя в волйовод, Во Скольк~ раз дол~кнз изменяться фазо ~~~р~~~~ Волны для протонов и иа ~~ол~~~ процентовдлязлектрон-» прн ускорении их от 4,0 до 1000 МзВ? 37.47.
Одна йз Возможностей значйтельнОГО увеличений знерГЩ’ соудзряющихся частиц заключается В использовании Встречных и КОВ зтих частиц. Какую кинетическую знерГию следовало бы с Щйть протону, налетаюЩему на покоЯЩийсй протон, чтОбы их суммВ,.: наЯ кинетнческаи знергнЯ в системе центра инерции была такой жФ» как у двух протонов, движущихся навстречу друГ друГУ с кинетй скнмй знергиями 50 ГзВ? б) согласно (1.1) М 00 а, а и = ( ьР~(е.,’7)Не =. Т4 ( ха7(хфх, где х =.
Ъ б =-= е/Т. Отсюда видно, что М ~ъ Т’. 1.2* а) Преобразовав ф0рмулу Вина От и к и(, найДем: и) —.— Х вЂ” Р ().7). 11з условия ди1/~Й=-0 получим уравнение 5Г (х)+хг~ (х) = О, х — «»- ХТ. Ко- Рснь этОГО УРавненнЯ равен йекотОРомУ значенйло хл значит„Хщ ~з 1~7» б) иа =. Ц~~ Г (Х„,Т) ж А ~ ж Ть, где ). 7 =» сопз1, майе 1.3. Уменьшилась на Л7 == 7-‘ЛХ/ (Ь -г ТЛХ) =-. З,О . 10ЯК. 1 А.
Хщ=- Ь ~/ О/’М -= 2,9 мкм. 1.8. Р =- 4лЯаа (Ь ~ «4 = 4,6 ° 1Флл МВт (5 ° 109 кг/с)~ 100 лет. 1 б. Прн тепловом равновеснн поток знерГйй излучения, проннкающеГ0 В ПОЛОСТЬ 2„раВЕН Потоку ЗНЕРГНН, ВЫХОДЯЩЕЙ ИЗ ЭТОЙ ПОЛ0СТН: Ц~ЛЙЛЗ == МЯЛ~л где 1 1 ЯРкость ОТВеРстня полости 11 Ме знеРГетнческая сВетймость ОтвеР» стйя полости 2; ЛЗ вЂ” площадь каждоГо отверстия; Ля:-= Ля~'(з* для косинус ного (ламбертовского) излучателя Е, — — — М~lи, Остается учесть, что М -‘= 07″, и мы получим 7® =- Тт ~гД = 0,28 ИК, 1.7.
После подстановки последнего Выражения В волйовое уравнение получим: Лх Ф АтЛ» =.- О, Ф == е/0. рен~ение зтого уравнения с учетом граничного условия Х (О) .— «- О запишем сразу как Л’ -‘= 0 з(п Ьх. Постоянную Ь находим из другого граничного условия ъ Ф = — — О, откуда А -= лпl1, где п — положительные целые числа (отрицательные числа не приводят к новым линейно-независимым решениям». Вйдно, что каждому значению а отвечает определенное значение Й, а значит, й а, Позтому в интервале частот Ны чнсло собственных колебаний ЙХ =- да, нли И2’ =- (Ьжойы- 1.12* Будем исходить из двумерного волнового уравнения ах + $у = (1~0 )ь.
ЕГо реюенйе йщем в Виде $ .-=- Ж (х) у (у) з1п Ы1, После подстановкн его В волноВОе ураВйенне пол чим: у Х’1Х + У’Я~У’ = (ллН0)’*
(евай часть зуго уравнения содержит функции, зависящие только от х й у. Поскольк) зтн переменные независимые, какдан из зтнх фуйкцнЙ долина быть 183 причем согласно
иостоииные Ф, и Ф~ удовлетвори~от условного Й~~ —» (ю Р)~. Щ’! Решении уравнений
с учетом граничных у~лоаий Х (О) = О к )’ (О) = О за-.:, ики~ем сраз~ и Виде Х -=- в(п Ф~л, ) — — ~(п 1~у (амплнтудм мы оиуетнлн, ибо Дли» кап~ей аадачи они не срн(естиенны). Постоиниые Й, и Йа никодим ка гРаиичныд, условий Л (О) .—«: О н 1′ (Ь) — О, где и н  — длинь~ сторон мембраны.
нбо би,би, =— 1.: Поделив площадь четвертк круга радиусом Й = аlи на площадь одной ячей ки, наидем; лй»»»4 5 Е =- — ‘ ю~ л~ 5 4лаа („И. н„: .фT,л»Р) ЬР; и =.: (Ьвз/и»с’) е (бл'»‘ д УЗ «) и„ с тийь’, Ат 1.17 1,,’)’,=( е»~Г’ — 1Ц е»‘~’ — 1)==-4,8, ГЛВ <к —,.2ГГс8,. М. 8 Г<Я Ст 874 т1 1,18. Л Р = =0,60 Втю’СМФ.
11: <1Х вЂ”. <1ЯЛ5 СОь дсЛГ. П РОППТСГРПР~ СМ ЯТО ВЬ<РЯЯ<СППС ПО д (ОТ О ЛО ТО2) й ПО <П (ОТ О ЛО 2П), ййсй й ВПЛУ„ ЧТО Ю = МП ЬИ<1ф, 8 РЮЗУ ТЬТЯТЮ ПОЯЪЧПМ; ЛХ = -‘ ~ ~ ЯГЛГЛВ. <)ТС~ОЛЯ СЯСЛУПТ, ЧТО ЧПСЛО фОТОйОВ, ППЛЯППППК В ВЛИПНИ ВРСМСПП йй СЛПНППУ ПОВСРКПОСТП, РПЗПО,<4 ФС. У МПОжйй ПОСЯСЛПЕС ПЫРЯЯ<СППС йй СРСЛПКПО ВПСРГП~О фОТОПОВ <8<О), Пйй- Лсм 1.,„Л (8<О)à — ~,~., ПС = М, РХ 1.25.
Решения из Иродова 2-го и 3-го изданий
Исторически сложилось, что решения Иродова на сайте публиковались по нумерации первого издания задачника 1979 г. Именно этот задачник мне выдали в далекие годы обучения в университете. Когда мне присылали решения с нумерацией из других редакций, я старался найти аналогичную задачу в задачнике 1979 г. и если находил — публиковал под этим номером, если нет — не публиковал совсем. Проблем с поиском решений для посетителей не было, т.к. решения публикуются с условиями задач и можно воспользоваться полнотекстовым поиском по сайту:
Чтобы не отказываться от публикции задач из новых изданий был создан этот раздел. В нем выкладываются только решения, для которых не найдено соответствий в первом издании задачника Иродова 1979 г. Если не найдете нужную задачу в списке — воспользуйтесь формой поиска, весьма вероятно что она решена для задачника 1979 г.
Насколько я знаю, существует всего 3 отличающиеся по нумерации и условиям задачника Иродова: первое издание 1979 г., второе издание 1988 г. и третье издание, на котором основываются все последующие (1997, 1998, 2002, 2018 гг.). В издательстве Лань в 2019 г. был издан задачник, в котором «структура сборника не изменена по сравнению с изданием 1988 г.», то есть издание 1988 г. можно назвать «классическим».
Иродов 1997, 1998, 2002, 2018 годов — третье издание
Присылайте решения, отсутствующие на сайте. Теперь решение задачи из любого издания Иродова может быть опубликовано.
